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在固體厚壁不銹鋼管中，產生的b新相（或核心）和a母相點陣之間由于比容或者（以及）晶體結構的不同而產生的應變能及界面能的影響，可以出現下面幾種關系。

(a)非共格    新相點陣和母相完全不同，或者新相是液體或氣體，這樣兩相之間就有一界面，它的性質和大角度晶界相似。在理想情況下，新相（固態）的取向有一統計的分布，這種厚壁不銹鋼管相變和經典的成核理論最接近。Al-Cu合金中沉淀出來的平衡相，從鋁中析出的液態鉛都屬于這種類型．

    (b)完全共格     新相和母相的點陣結構和取向都相同。例如從Ni—Cr-AI合金中沉淀出來的Ni3Al就屬于這種類型．在此情況下，由于界面能趨近于零，所以厚壁不銹鋼管沒有相變經典理論所要求那樣的成核過程．一個新相的晶胞便是一個核心，這核心通過負的相變自由能△F的推動而進行擴散式的成長，核心的成長率受擴散激活自由能的控制。過飽和固溶體（母相）的自由能隨新相中原子數目的增加而成比例關系下降，

上面所述是一種理想的或者特殊的情況，一般說來，常常由于厚壁不銹鋼管溶質和溶劑的原子尺寸不同，所形成的新相核心或脫溶區和母相之間雖然完全共格，但是也同時產生彈性畸變．后面（第十二章）將要討論的Al-Cu不銹鋼管的G.P．區(Gufnier-Preston zone)便是一個例子，并且，當新相質點長大之后，可以由于畸變過大而使共格破壞，變成半共格或者非共格．

(c)切變共格   通過厚壁不銹鋼管母相的切變而產生的新相就常常有這樣的界面．例如AI-Ag合金中的r過渡相(§12.3)，從b黃銅中形成的a黃銅都屬于這種類型，在這種界面上有切應力存在．新相和母相之間的位向關系不是任意的，它由厚壁不銹鋼管可以發生切變的切變面和切變方向來決定，

    如果厚壁不銹鋼管的相變自由能F相同，則在上面所述的(a)，(b)，(c)三種情況中，非共格的成核功最大，每個核心中的原子數目也最多；切變共格的成核功其次；完全共格的最小．

    (d)半共格    在界面上，兩個相的原子排列不完全恰當地匹配，但是，錯配由于得到不連續區域（例如位錯）的周期性的校正，所以也不致在長距離范圍內積累。馬氏體厚壁不銹鋼管界面便是一個例子(§11.7)，這類界面叫半共格界面。實質上，此種界面是由兩種結構組成的，一種是局部的，通過彈性畸變而保持共格的區域；另一種是把共格區域分隔開的錯配區域（即不連續區域）．界面沿垂直于它自身的方向遷移，掃過母相，因而新相就得以成長。厚壁不銹鋼管要是被掃過的母相區域的所有原子都能保持在新相中，新相中也不增添新的原子，那么我們稱這種界面的遷移為保守的運動；相反，如果在同一區域中，當厚壁鋼管轉變為新相之后，原子的數目比原來母相的多一些或者少一些，那么這種遷移就稱為非保守的運動，有些半共格界面是通過熱激活過程而運動的，另一些則是由于受到適當的推動力而運動的。后一種界面稱為“可滑移”界面，可滑移界面的運動必定是保守的運動．圖9.7(a)所表示的位錯墻是“可滑移”界面的簡單例子，它由一組平行的刃型位錯構成，有著公共的柏格斯矢量，這矢量不躺在墻上（若是螺型位錯則矢量平行于位錯墻）．因此，厚壁不銹鋼管位錯可以在兩相一一對應的晶面上滑移，作保守的運動，在圖9.7(b)中，柏格斯矢量在位錯排所構成的界面上，并且不平行于位錯線，當這種界面移動時，位錯必須攀移．因此，這種界面的移動是通過熱激活的，并且是非保守的運動，它要求原子不斷地流到（或離開）界面區域．

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